Изучите термины сегодня и возвращайтесь через неделю.
Термины
Все
[{"term":"Закон Био-Савара-Лапласа ","def":"Закон Био-Савара-Лапласа гласит: Магнитное поле любого тока \nможет быть вычислено как векторная сумма (суперпозиция) полей,\n создаваемых отдельными элементарными участками тока."},{"term":"Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме ","def":"Циркуляция вектора магнитной индукции по произвольному замкнутому контуру,\n охватывающему токи, прямо пропорциональна алгебраической сумме токов, \nпронизывающих этот контур."},{"term":"Магнитный момент контура с током","def":"Магнитный момент – векторная физическая величина, характеризующая\nмагнитные свойства тел и частиц тела, для плоского замкнутого\nэлектрического контура численно равная произведению силы тока I \nна площадь S, ограниченную контуром и направленную перпендикулярно\nк плоскости, в соответствии с правилом правого винта, где n – единичный\nвектор нормали к площади контура."},{"term":"Сила Лоренца. Траектории заряженных частиц в электрическом и магнитном поле","def":" Силу, с которой магнитное поле действует на заряженную частицу, движущуюся в этом поле, называют силой Лоренца. F = q(E vB), где q — заряд частицы; Е — напряжённость электрического поля; B — магнитная индукция поля; v — скорость частицы. Под действием силы Лоренца частицы, имеющие электрический заряд, движутся в магнитном поле по криволинейным траекториям. Причём если в данной инерциальной системе отсчёта направление скорости движения частицы перпендикулярно направлению индукции однородного магнитного поля , то траекторией движения заряженной частицы является окружность. Если заряженная частица движется в однородном магнитном поле так, что направление её скорости образует с направлением индукции магнитного поля B угол α, причём α ≠ 0, α ≠ π, то траектория движения частицы представляет собой винтовую линию."},{"term":"Сила ампера действующая на проводник в магнитном поле","def":"Сила действия однородного магнитного поля на проводниу с током прямо пропорциональная силе тока, длине проводника, модуля вектора индукции магнитного поля и синусу угла между направления индукции магнитного поля и проводником."},{"term":"Механический момент, действующий на контур с током в однородном магнитном поле","def":"Механический момент – это сила, которая вызывает вращение тела вокруг оси. Если контур с \nтоком находится в однородном магнитном поле, то на него будет действовать механический \nмомент. \nФормула для расчета механического момента выглядит так: \nM = B * I * A * sin(a)\nгде M - механический момент, B - магнитная индукция, I - сила тока, A - площадь контура, a - угол \nмежду направлением магнитного поля и плоскостью контура. "},{"term":"Механическая работа в магнитном поле","def":"Механическая работа в магнитном поле возникает при перемещении заряженной частицы внутри этого поля. Магнитное поле оказывает силу на движущуюся заряженную частицу, и эта сила может совершить работу при перемещении частицы.\n\nРабота, совершаемая магнитным полем над зарядом, определяется следующей формулой:\n\nW = Fd cosθ,\n\nгде W - работа, F - сила, действующая на заряд, d - расстояние, на которое перемещается заряд, и θ - угол между силой и направлением перемещения.\n\nВ случае магнитного поля сила, действующая на заряд, может быть определена по формуле Лоренца:\n\nF = q(v * B),\n\nгде q - заряд частицы, v - её скорость и B - магнитная индукция.\n\nТаким образом, механическая работа в магнитном поле может быть записана как:\n\nW = q(v * B) d cosθ.\n\nЗдесь следует отметить, что работа, совершаемая магнитным полем, не изменяет кинетическую энергию заряда, поскольку сила магнитного поля всегда перпендикулярна скорости движения заряда. Вместо этого, работа может изменять потенциальную энергию системы или приводить к изменению других форм энергии."},{"term":"Закон электромагнитной индукции Фарадея","def":"Закон электромагнитной индукции Фарадея:\nэлектродвижущая сила электромагнитной индукции в\nзамкнутом контуре численно равна и противоположна по\nзнаку скорости изменения магнитного потока через\nповерхность, натянутую на контур"},{"term":"Интерференция на двух параллельных целях","def":"Интерференция на двух параллельных целях – это явление, когда световые волны, проходя через \nдве параллельные щели или отражаясь от двух параллельных поверхностей, взаимодействуют \nмежду собой и создают интерференционную картину. \nДля описания интерференции на двух параллельных целях используется формула:\nI = I1 I2 2√(I1*I2)*cos(δ)\n\nгде I - интенсивность интерференционной картины, I1 и I2 - интенсивности световых волн, \nпроходящих через каждую из целей, δ - разность хода между световыми волнами. \nРазность хода δ можно вычислить по формуле:\nδ = d*sin(θ)\nгде d - расстояние между целями, θ - угол между лучом света и нормалью к целям. \nИнтерференционная картина зависит от разности хода между световыми волнами. Если разность \nхода равна целому числу длин волн, то происходит конструктивная интерференция, когда \nинтенсивность света усиливается. Если разность хода равна полуволне, то происходит \nдеструктивная интерференция, когда интенсивность света ослабевает."},{"term":"Зоны Френеля. Дифракция на круглом отверстии","def":"Зонами Френеля называют области, на которые можно разделить поверхность световой, либо звуковой волны с целью расчета результатов дифракции света или звука.\nДифракцией называется огибание волнами препятствий, встречающихся на их пути, или в более широком смысле - любое отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов геометрической оптики.\nДифракция в сходящихся лучах, или дифракция Френеля, осуществляется в том случае, когда дифракционная картина наблюдается на конечном расстоянии от препятствия, вызвавшего дифракцию."},{"term":"Поляризация. Закон Малюса","def":"Поляризация света – это явление выделения лучей из пучка естественного света, которые имеют определенную \nориентацию электрического вектора\n\nЗакон Малюса - интенсивность света, прошедшего через поляризатор, прямо пропорциональна произведению \nинтенсивности падающего плоско поляризованного света I_0 и квадрату косинуса угла между плоскостью \nпадающего света и плоскостью поляризатора."},{"term":"Закон Кирхгофа для излучения абсолютно черного тела.","def":"Закон Кирхгофа для излучения абсолютно черного тела гласит, что абсолютно черное тело \nпоглощает все падающие на него световые волны и излучает энергию во всех направлениях \nравномерно. Это означает, что отношение излучаемой энергии к поглощаемой энергии не зависит \nот длины волны и равно единице. \nМатематически это можно записать следующей формулой:\nE(λ) = α(λ) * B(λ, T)\nгде E(λ) - излучаемая энергия абсолютно черного тела при длине волны λ, α(λ) - коэффициент \nпоглощения света абсолютно черным телом при длине волны λ, B(λ, T) - спектральная плотность \nизлучения абсолютно черного тела при температуре T. "},{"term":"Закон Стефана-Больцмана","def":"Закон Стефана-Больцмана устанавливает связь между температурой абсолютно черного тела и его \nизлучательной способностью. Он гласит, что количество энергии, излучаемой абсолютно черным \nтелом в единицу времени и единицу площади (излучательная способность), пропорционально \nчетвертой степени температуры тела. Формула выглядит так:\nI = σT^4\nгде I - излучательная способность, σ - постоянная Стефана-Больцмана, T - температура абсолютно \nчерного тела в кельвинах. "},{"term":"Первый и второй законы Вина","def":"Первый закон Вина (закон смещения).Длина волны, на которую\nприходится максимум энергии излучения абсолютно чёрного тела, обратно\nпропорциональна абсолютной температуре (Здесь b– постоянная Вина\n(b = 2,9∙10-3 м∙К)).\nВторой закон Вина. Максимальное значение спектральной плотности\nэнергетической светимости абсолютно чёрного тела пропорционально \nпятой степени абсолютной температуры (где С– вторая постоянная Вина\n (С = 1,29∙10-5 ))."},{"term":"Стоячие волны в пространстве трех измерений","def":"Стоячие волны – это волны, которые не распространяются в пространстве, а остаются на месте, \nобразуя узлы и пучности. Они могут возникать в пространстве трех измерений, например, внутри \nзакрытого резонатора.\nДля описания стоячих волн в трех измерениях используются уравнения Гельмгольца и уравнение \nМаксвелла. Уравнение Гельмгольца описывает распространение волн в пространстве, а уравнение \nМаксвелла описывает электромагнитные поля, которые могут возникать внутри резонатора.\nУравнение Гельмгольца имеет вид:\n∇^2ψ k^2ψ = 0,\nгде ψ - функция, описывающая распространение волны, k - волновой вектор.\nУравнение Максвелла имеет вид:\n∇×E = -∂B/∂t,\n∇×H = J ∂D/∂t,\n∇·D = ρ,\n∇·B = 0,\nгде E и H - электрическое и магнитное поля, J - плотность тока, D и B - электрическая и магнитная \nиндукции, ρ - плотность заряда."},{"term":"Формула Рэлея-Джинса","def":"Формула Рэлея-Джинса описывает зависимость мощности излучения от температуры абсолютно \nчерного тела. Эта формула имеет вид:\nP = σ * T^4\nгде P - мощность излучения, σ - постоянная Стефана-Больцмана, T - температура абсолютно \nчерного тела в кельвинах.\nФормула Рэлея-Джинса позволяет определить, сколько энергии излучает абсолютно черное тело \nпри определенной температуре. Она также является основой для понимания теплового излучения \nи спектральной плотности излучения."},{"term":"Формула Планка для излучения абсолютно черного тела","def":"Формула Планка — выражение для спектральной плотности излучения, создаваемого абсолютно чёрным телом \nопределённой температуры. \nv — частота излучения, \nT — температура абсолютно чёрного тела, \nh — постоянная Планка, \nc — скорость света, \nk — постоянная Больцмана."},{"term":"Фотоэффект. Формула Эйнштейна.","def":"Внешний фотоэффект – это явление вырывания электронов из металла под \nдействием света.\n\nЯвление внутреннего фотоэффекта – это явление увеличения концентрации \nносителей заряда в веществе под действием света.\n\nФормула Эйнштейна: фотон с энергией h*v расходуется на разрыв связи электрона и ядра \n(A - работа выхода электрона) и на сообщение отрицательной частице кинетической энергии (E k)."},{"term":"Постулаты Бора.","def":"Первый постулат Бора. Всякий атом (и вообще, всякая атомная система) \nможет находиться не во всех состояниях с любым, наперёд заданным \nзначением энергии. Возможен лишь дискретный набор избранных состояний,\n называемых стационарными, в которых энергия атома принимает значения\nE1, E2, . . . , En, . . . Находясь в стационарном состоянии, атом не излучает \nэлектромагнитные волны.\n\nВторой постулат Бора. Если атом переходит из стационарного состояния с \nбольшей энергией En в стационарное состояние с меньшей энергией Ek, то \nразность этих энергий может высвободиться в виде излучения. В таком \nслучае излучается фотон с энергией hν = En − Ek. (1)\nЭта же формула работает и при поглощении света: в результате \nстолкновения с фотоном атом переходит из состояния Ek в состояние с \nбольшей энергией En, а фотон при этом исчезает.\n\nПравило квантования (третий постулат Бора). Момент импульса электрона\nможет принимать лишь дискретный набор значений, кратных постоянной Планка:\nmvr = nh (n = 1, 2, 3, . . .)."},{"term":"Атом Резерфорда.","def":"Планетарная модель атома. Согласно модели Резерфорда, атом состоит из \nочень маленького положительно заряженного ядра, размер которого в тысячи \nраз меньше самого атома, и электронов, которые вращаются вокруг ядра по \nкруговым орбитам. Планетарная (ядерная) модель Резерфорда имела ряд \nнедостатков. Предполагается, что электроны движутся вокруг ядра по \nтраекториям, подобно планетам вокруг Солнца, а движение по искривлённым \nтраекториям – это движение с ускорением. Электрон должен излучать \nэлектромагнитные волны, следовательно его энергия уменьшается, в \nрезультате чего электрон должен упасть на ядро. Этот результат говорит о \nнеустойчивости рассмотренной модели атома. Но все \nпредметы состоят из атомов, следовательно, атом - устойчивая структура."},{"term":"Эффект Комптона.","def":"Эффект Комптона – явление рассеевания излученияя на атомах, сопровождаемое изменением длины этого \nизлучения и вылетом электрона из оболочки атома\n\nэффект наблюдается только для рентгеновского или гамма-излучения"},{"term":"Волна Дебройля.","def":" Волны де Бройля – волны, связанные с любой движущейся материальной \nчастицей. Любая движущаяся частица (например, электрон) ведёт себя не \nтолько как локализованный в пространстве перемещающийся \nобъект - корпускула, но и как волна, причём длина этой волны даётся \nформулой λ = h/р, где h - постоянная Планка, \nа р – импульс частицы."},{"term":"Соотношение неопределенностей Гейзенберга","def":"Принцип неопределенности утверждает, что имеется пара сопряженных величин, характеризующих микроскопическую \nсистему, которые не могут быть измерены одновременно с произвольно высокой точностью. \nФормула выглядит следующим образом:\n\nΔxΔp≥ħ/2\n, где\n\nħ — постоянная Планка;\n\nΔx — среднеквадратическое отклонение координаты;\n\nΔp — среднеквадратическое отклонение импульса."},{"term":"Уравнение Шредингера. Физический смысл пси-функции.","def":"Состояние микрочастицы описывается в квантовой механике так называемой волновой функцией, \nкоторую принято обозначать за Ψ. Она является функцией координат и времени и может быть \nнайдена путём решения уравнения:\n- (ħ^2/2m) * ΔΨ UΨ = i * ħ * dΨ/dt\nгде i – мнимая единица, m – масса частицы, ħ – приведённая постоянная Планка (делёная на 2pi), \nΔ – оператор Лапласа (ΔΨ = (d^2Ψ/dx^2) (d^2Ψ/dy^2) (d^2Ψ/dz^2)), U – потенциальная энергия \nчастицы\nЭто уравнение было установлено Шредингером в 1926 г. И называется Уравнением Шредингера \nсо временем (или временным уравнением Шредингера) \nФизический смысл волновой функции в квантовой механике заключается в том, что квадрат её \nмодуля даёт плотность вероятности (вероятность, отнесённую к единице объема) нахождения \nчастицы в соответствующем месте пространства. "},{"term":"Принцип запрета Паули","def":"Принцип Паули - квантово-механический принцип, который гласит, что два или\n более идентичных фермиона (частицы с полуцелым спином) не могут \nодновременно находиться в одном и том же квантовом состоянии в квантовой \nсистеме."},{"term":"Подбарьерный переход квантовой частицы","def":"При преодолении потенциального барьера частица как бы проходит через «туннель» в этом \nбарьере, в связи с чем явление часто называют туннельным эффектом.\nС классической точки зрения туннельный эффект представляется абсурдным, так как частица, \n«находящаяся в туннеле», должна была бы обладать отрицательной кинетической энергией (в \nтуннеле Е < U). Однако туннель - явление специфически квантовое, не имеющее аналога в \nклассической физике. В квантовой же механике деление полной энергии па кинетическую и \nпотенциальную не имеет смысла. Ведь если частица обладает определённой кинетической \nэнергией, то она обладает и определённым импульсом. Аналогично тот факт, что частица имеет \nопределённую потенциальную энергию, означал бы, что частица находиться в точно заданном \nположении, что вместе противоречит принципу неопределённости."},{"term":"Статистики Бозе-Эйнштейна и Ферми- Дирака","def":"Статистика Бо́зе — Эйнште́йна — квантовая статистика, применяемая к системам тождественных бозонов (частиц с нулевым или целочисленным спином), к которым относятся, например, фотоны и атомы гелия-4. Определяет среднее число бозонов в состояниях с заданной энергией в системе, находящейся в термодинамическом равновесии. \nСтатистика Фе́рми — Дира́ка — квантовая статистика, применяемая к системам тождественных фермионов (частиц с полуцелым спином, подчиняющихся принципу Паули: одно квантовое состояние не может быть занято более чем одной частицей). Определяет вероятность, с которой данный энергетический уровень системы, находящейся в термодинамическом равновесии, оказывается занятым фермионом."},{"term":"Операторы физических величин.","def":"\nОператор — это математический символ для обозначения действия или программ действий, которые нужно совершить над некоторой функцией, чтобы однозначно получить другую функцию.\n\nВ квантовой механике операторы действуют на волновую функцию, являющуюся комплекснозначной функцией, дающей наиболее полное описание состояние системы, и обозначаются большими латинскими буквами со «шляпкой» наверху. Например:\nÂ\nОператор действует на функцию, которая стоит справа от него (говорят также, что он применяется к функции или умножается на функцию):\nÂΨ(1)=Ψ(2)\nВ квантовой механике используется математическое свойство линейных операторов, заключающееся в том, что каждый из них имеет собственные векторы и собственные значения. Они выступают в роли соответствующих данному оператору значений физических величин.\n"}]
Настройки
Изучать только термины с
Аудио
Поделиться карточками
Как бы вы оценили набор?
Что вам понравилось?
Что можно улучшить?
Отзыв отправлен. Спасибо, что помогаете нам стать лучше!
2 ученика недавно изучали 
ТРЕНАЖЁРЫ
КУРСЫ
КАРТОЧКИ